共形変換。 共形場理論とセントラルチャージ

共形変換とは

共形変換

以下、この理論のことを漸近的背景自由な量子重力理論 asymptotically background free quantum gravity と呼ぶことにします。

16
一方、量子重力の力学的スケールが示す相関距離は、それよりも長距離では量子相関が切れて、その性質が無くなることを表しています。

量子重力と宇宙

共形変換

24 この場を プライマリー場 と呼ぶ。

3
しかし あなた方は この多世界様の経路積分が 実在性の物理で 実際に役立つと思われるだろうか? 各積分変数は すべての種類の状態を含んでいるため、次のように書きかえることができる。

共形変換とは

共形変換

上記に示したページで、次のゴーストの作用を得た。 フェルミ粒子に関しても同様に新たなゴーストをこしらえて、結果 10 次元を得る。

15
93 では、 部分積分をして b と c の両方の変分ができるようにしてある。

共形変換 複素関数 Holomorphic Harmonicのメモ

共形変換

計量をあるゲージに固定するために 次のデルタ関数を使用する。 参考文献 [編集 ]• また 汎関数微分は 積分内部に作用するので Eq. 1変数 のを考える• その前の"t"が漸近自由性を示す無次元のくりこみ可能な結合定数で、重力場のトレースレステンソルモードのダイナミクスを支配します。

7
光学特性が傾斜した光学媒質では,時空の変形に基づく現象が発生する。 このような紫外極限で背景時空独立性が現れる性質のことを通常の漸近自由性と区別して漸近的背景自由性 asymptotic background freedom と呼ぶことにします。

共形場理論とセントラルチャージ

共形変換

ここで紹介した量子重力理論はまさに計算できる理論です。 28 2次以上の無限小は無視している。 結果的に、Eq. 今、共形変換では、共形変換を表す関数が上で「可能」であると言う。

19
定義により、Eq. このページでは、どうして 弦理論の臨界次元が ボソンで 26 次元 超弦理論で 10 次元 になるのかを、ゲージ固定と セントラルチャージ(中心電荷)によるアノマリーの視点から説明することにする。

共形変換光学

共形変換

74 ここで : : は 正規順序積というものだが、あまり気にしなくていい。

19
"1" を満たすなら、 "2" はゼロになるべきだが ゼロでない。 実際それが可能だということです。

共形場理論とセントラルチャージ

共形変換

65 これは 反時計回りの線積分に等しい。 共形変換光学は,等角写像光学とも呼ばれ,二つの曲線の接線のなす角度が保存される変換を利用した光学である。 高エネルギー極限で共形不変性を持つかどうかも大きな違いです。

13
いま、質量mの素粒子があるとします。 そのためこれだけ簡潔な表現になる。

共形変換光学

共形変換

それは、一般座標変換不変性と経路積分可能条件 Wess-Zumino integrability condition の二つの条件から決まる以下の作用で与えられます[]: ここで、第一項は共形不変なWeyl作用です。 次の無限小変換のもとで、(2次の無限小は無視して) Eq. そこでは重力の量子的ゆらぎが大きく、距離の概念が失われたいわゆる背景時空独立な世界が実現していると考えられます。

16
ただ、理論の基礎となるもっとも大切な一般座標変換不変性がくりこみ理論と矛盾しているわけではありません。 12 は 次の複素平面における コーシー・リーマンの式に等しい。